半径为r的均匀带点球面 电荷面密度为 將点电荷q由球心
来源:学生作业帮助网 编辑:作业帮 时间:2024/09/21 22:47:28
球壳处于静电平衡,处处等势内部电势就等于中心处电势U=kQ/RR是球壳半径外部电势就可以把球壳看成电电荷U=kQ/rr是到球心距离
B均匀带电球面,电场是对称分布的,高斯面的选取就选和带电球面同球心的球面,这样高斯面上的各点的场强大小相等,方向沿着球半径,也就是各点的球面法向方向.高斯面的电场强度通量Φe=∮E×dS(矢量积分)=
用静电平衡简单.用高斯定理也简单.在球心处做一个高斯球面,因为电场球对称,而且面内EdS积分是零,所以各处场强是零.当高斯球面的半径无限小时,场强仍是零,由于场强是连续的,所以,球心处场强为零.再问:
一:球内场强0,球外场强公式同点电荷.二:电场强度的分布同“一”,球心O的电势等于球表面的电势,公式同点电荷.
首先用高斯定理并结合球对称性求出空间中的电场强度,然后用电场对路径积分求出电势差:电势0点与P处的电势差为Ep-E0=-积分E.dl
用高斯定理做就可以了.做与球面同心的球面作为高斯面,半径设为2R.由对称性,场强沿高斯面半径方向,高斯面上各点场强的大小处处相等.由高斯定理:E*4π(2R)^2=4πR^2σ/ε0E=σ/4ε0再问
【1】均匀带电球面,电场是对称分布的,高斯面的选取就选和带电球面同球心的球面,这样高斯面上的各点的场强大小相等,方向沿着球半径,也就是各点的球面法向方向.高斯面的电场强度通量Φe=∮E×dS(矢量积分
数学上可以证明,电荷均匀分布的带电球体对外部的电作用,等效于位于球心处同样电量的点电荷的作用.——高2物理书那么对这道题,可以根据球体表面积公式算出这个球体的电荷,然后根据点电荷电场强度公式得到答案(
这个没有办法用高斯定理做,假设用高斯,首先要做个闭合的面,这个面只能是个球面(别的面就更复杂了),而这个球面上的场强肯定是大小不均的,你又不能用电量除以面积积分得场强.要求解的话,要积分,把半球面细分
把半球面看作许多圆环,积分即可没有必要在这问这些问题,把教材静电场例题及课后题做会就行了前提是会点微积分知识
在球外,可以将这个球壳等效为全部电荷集中在球心的点电荷处理,电势分布为k*4paiR^2σ/r(r>R)在球内的时候因为球壳上均匀带电,可以证明在内部所受合力为零,因此无论如何移动都不做功,因此是一个
∵∮E·dS=E*4πr2另外,利用高斯定理,∮E·dS=1/ε*Σq当r=R时,E2=pR3/3εr2=q/4πεr2
当两球心相距为3R时,两球不能看成点电荷,因带同种电荷,导致电量间距大于3R,根据库仑定律F=kq1q2r2,可知,它们相互作用的库仑力大小F<kq1q2(3R)2,故C正确,ABD错误.故选:C.
内部静电屏蔽了
均匀无限大带电平面的电场大小:E=σ/2ε0,方向:垂直平面电通量:Φ=EπR^2=σπR^2/2ε0
因为M的电势与球壳的电势相同(整体球体是一个等势体)球壳的电势相当于所有电荷集中在球心处产生的电势大小,我们知道,正电荷产生的电势随着距离的增大而变小,现在,半径R变小,所以球面上的电势变大,故M点的
叠加原理的运用就是定义是,只不过E=ΣEi=k·Σqi/ri^2·ei这个矢量加合式(E、Ei、ei都是矢量,其中ei为表示方向的单位矢量,)LZ不知道怎么用.其实大学里Σ的求和的公式,都是转化成∫求
可用高斯定理得出电场强度=σ/4ε0(0是下标),σ=q/2π(r^2),1/4πε0=k=9*10^9