从干涉条纹弯曲的方向和程度了解被测表面的不平情况

是相邻的亮条纹或者是相邻暗条纹的中心间距,因为条纹是等间距的,

普物上的原话：干涉是有限多束光（分离的）相干叠加衍射是波阵面上无限多子波连续的相干叠加如果你是高中生,通俗点就是干涉里面的缝隙比起衍射来说极小极小,可以理解成衍射的“宽缝”的极小部分切片.也就是干涉是

上一块光洁度高的板的下表面与待测面之间的空气层形成薄膜干涉.若待测面光洁度高,在上板观测到的亮线与暗线平行.若待测面有突起,此处对应的光程差小于此点未突起时的光程差,所以这点的光程差与靠近劈尖的尖部某

如果夹层内折射率正好介于透镜和玻璃板折射率之间,反射光牛顿环中心为亮点,透射光牛顿环为暗点.

白光是各种不同色光组成的复色光,光屏中央到两狭缝距离相等,各色光经双缝到达光屏中央的路程差为零,在光屏中央均出现亮纹,各色光复合成白光,所以中央亮纹为白色,不同色光的干涉条纹间距Δx=(L/d)λ随波

你知道△X=Lλ/d干涉条纹的任意点的明喑度是和双缝光到该点的光程差（相位差）成正比,而且从最亮到最暗是以正弦波变化.你没有设定二分值,是无法判断亮条的宽度.好比初一到三十的月亮,有多少天是亮和暗?

那个公式书理有,好像是△x=Lλ÷d,条纹间距是两个条纹之间的距离,而条纹宽度是一个条纹的宽度再问：���������Ƽ������ƿ��Ϊʲô����ȣ��������Ƽ�಻�����м������

书上是没有,这个是我帮你推导的.设相干光波长为λ,薄膜材料折射率为n,厚度为h,光线入射角为α,屏与光线照射到玻璃表面处的距离为S,则干涉条纹宽度为：x≈（λ×S）/（n×h×sinα）

条纹间距与光束夹角成反比,夹角越小条纹越疏,夹角越大条纹越密.

变疏:原因是两块平板玻璃间夹角变小,要比某位置处的厚度增大或减小半个波长需要移动的距离增大,即干涉条纹变疏.

干涉条纹中亮条纹（暗条纹）自身的可视宽度和光屏离双缝的距离有关,由于亮暗是相对的,还应和光强度有关.从实质上看,应和光程差的变化速度有关.再问：那在双棱镜测钠黄灯实验中该怎么调节适合的宽度？再答：实验

夹层内折射率不是介于透镜和玻璃板折射率之间,在透镜凸表面和玻璃的接触点上,空气层厚度为0,两反射光的光程差为λ/2,因此反射光方向上牛顿环中心为暗点.透射光方向与反射光条纹相反,因此透射光牛顿环中心是

薄膜干涉把金属丝圆环在肥皂液里蘸一下,环上就形成一层肥皂液薄膜．用单色光照射薄膜,薄膜上就产生明暗相间的干涉条纹（图6-4）．产生这种现象是由于照射到膜上的光会从膜的前表面和后表面分别反射回来,形成两

首先条纹肯定是明暗相间的,取从玻璃距物体越来越远的方向为正方向,条纹向正方向弯曲,则为凸.向负方向弯曲则为凹.

要是严格的等倾干涉,两片平面镜所成的虚拟空气劈尖一定要是绝对平行的,可以去掉屏幕前面的扩束透镜,然后看两片镜子反射回来的光点是否完全重合,当他们完全重合的时候,就可以认为是严格的等倾条纹了（当然也要忽

他们都是等厚干涉,根据等厚干涉条纹间距公式：2nhcosa=mλ,明显厚度越大,干涉级越高,假设原来的厚度为h,干涉级为m,当你厚度减少后,干涉级应该相应减少,此时,这个地方的第m级条纹,会被原来那么

上面各位说的公式都是做了傍轴近似后的公式,严格地说,靠中间的条纹略宽一点.不过一般都认为干涉条纹等间距,这是足够精确的.此外,所谓明纹暗纹也不是有绝对清晰的界限的,光强实际上是连续变化的,而不是突变的

衍射和干涉,基本没什么联系衍射是因为一束光自己的波长和狭缝间距相近或者大产生的双缝干涉是两束光干涉是宽度x=L(屏到狭缝水平距离)*波长/d(双缝间距)

这个是因为M1的移动,从而引起M1和M2‘之间的距离的改变,所以导致了光程差发生变化,干涉条纹形状有所不同.直条纹的时候说明此时M1和M2’相交,这时候是厚度起主要的作用,所以得到的是等厚干涉条纹--

干涉条纹：明条纹和暗条纹在比较多的条数之内都保持宽度相等；衍射条纹：宽度中间大,两边逐渐减小