若B的方向与霍尔片的法线方向不一致,对测量结果有何影

把线圈分为两个半圆来考虑,左半圈的合力方向沿半径中间点向外,合力大小为B*2R*L所以两个断开处的反向力分别都是B*R*L.因为断开处是任意的,所以张力大小就是B*R*L再问：合力大小为B*2R*L所

你看看跟我做的这个情况一不一样,我这是2013,如果你用低版本可以试着忽略版本打开,如果情况不一样我就不知道了其实就是两个面,你用点选别用框选,选择其中任意一个面,然后删除,你会发现还能还会看到一个面

霍尔元件为一半导体材料片,通过此材料片施加一个恒定电压既可形成一个恒定偏移电流.如果无磁场,其输出,即通过半导体材料片宽度的电压,理论上读数近于0；如果此偏斜的霍尔元件位于与霍尔电流成直角的磁场里,则

如果霍尔片外观看不出来,也没什么标志,那就只能根据霍尔效应原理来判断了.当磁场垂直于工作电流时,霍尔片垂直于电流流向的两极产生的电势差最大.所以,只要使电势差最大就行.

如果不在法向,那么测出来的就是存在一个余弦项,按公式B＝V/KI,算出来的磁感应强度就总是比实际值小.要准确测定磁场,需要将霍尔元件转至霍尔电压最大的地方,及与B垂直

在NURBS曲线,曲面或者物件方向,点级别显示的时候观察,角落有个点是空心的,那个就是尾部,也就是结束的地方.那么相反的,相对的地方就是开始的方向.如果有什么不懂的可以加QQ16869947（注明MA

磁场偏离霍尔元件法向,则霍尔元件测量到的磁场为Bcos(cita),其中B为磁场,cita为法向与磁场之间的夹角.旋转通电工作的霍尔元件直至其输出电压达到最大值.

霍尔材料中电流在加磁场在情况下会产生霍尔电压,对在场运动的载流子分析知,当场稳当后,载流子受的电场力等于洛伦兹力,则qE=qvBU/b=vBU=Bvb(b为材料宽度,不是厚度)其中v是电流中的载流子的

正负是人为规定的,但是力矩与法向量平行却是自然规律所致点：能存在的最低维度是0维,在0维时,点向量指向自己,1维时同时有两个方向,2维时无穷多方向,方向形成圆,3维时方向形成球,这些方向都是点向量的法

1.在某一时刻（或经某一位置时）瞬时速度的方向,即是这一时刻（或经过一位置时）物体运动的方向.与唯一方向不一定相同,比如物体甲前两秒向前运动了10米,在第三秒是向后运动5米（都是匀速直线运动）.则位移

镜子的?垂直镜面.还是数学的?若是数学的,在平面上找三个两两不共线的向量,与这三个向量的数量积都为零的向量就是

朝两个方向偏转霍尔元件的方向,如果电位差都减小,说明B与法线方向一致

物块滑到轨道最低点时，由重力和轨道的支持力提供物块的向心力，由牛顿第二定律得   FN-mg=mv2R得到FN=m（g+v2R）则当小物块滑到最低点时受到的摩擦力为f=μ

霍尔效应测磁场,只能测出垂直于电流方向的磁场.所以,必须保证电流方向与磁场方向垂直,否则测出的磁场只是垂直于电流方向的分量,测量值偏小.

朝外法线方向首先要了解梯度和切平面的概念.对一个二元函数来说z=f(x,y)确定了一个曲面.而它的梯度为gradf(x,y)=бf/бx*i+бf/бy*j而在曲面z=f(x,y)上任意一点的法向量为

霍尔效应[1]是磁电效应的一种,这一现象是美国物理学家霍尔（A.H.Hall,1855—1938）于1879年在研究金属的导电机构时发现的.当电流垂直于外磁场通过导体时,在导体的垂直于磁场和电流方向的

我先讲一下会用到什么原理.一,先用动能定理求解出该物体在B点的速度：1/2mv^2=mgR；二,再用牛顿第二定律求解支持力：mv^2/R=N.二式联立,求解N.

根据能量守恒定理,B点的动能为m*g*R根据动能求速度m*g*R=m*v*v/2根据上式求向心加速度a=v*v/R=2g向心力F=m*a=2m*g向心力由轨道提供,所以支持力就是向心力=2m*g

霍尔效应要通过测两板间的电势差!如果不垂直的话,正负电荷不能完全聚于两板,所以两板间的电势差偏小,导致霍尔电压偏小!

截面法线是指垂直于横截面的直线,有方向,可分为外法线和内法线,外法线方向背离物体向外,内法线指向物体内部.