(5)无限长半径为R.电荷体密度为的均匀带电圆柱体的场强和电势分布.

利用高斯定理,先算出E,然后再对Edr积分.可求出空间电势分布.你就给10分,就给你提示提示吧.学过大学物理电磁学电场的高斯定理的话加我qq33372247,否则这个题你解不出来.

线密度!是面密度吗?如果是,以下是解答.本题需要运用电场的高斯定理.证明很繁琐,这里不便给出.所以只说明一下结论：通过任意闭合曲面的电通量等于该闭合曲面所包围的所有电荷量的代数和与电常数之比.公式为：

看错了,我还以为球壳不带电.下面是修改后的(1)作任意绕金属内部闭合曲线,由于金属等电势,所以不存在电厂E,有高斯定理知此时必然内部金属表面带有等电量负电荷,即内外分别为-q,+(q+Q）q（2）V=

E(r)【矢量】=0(rR),

两题均运用高斯定理,那个积分式打不出来就跳过直接下一步了,设圆柱半径R01．在带电圆柱内取半径为r,高度为l的圆筒形高斯面,有E·2πrl=ρπr²l/ε,得E=ρr/(2ε),rR0

晕,这是大学物理书上的例题呀?书上就有.作一闭合圆柱面取r为半径,高度为H,根据高斯定理可知闭合高斯面的总电通量等于电荷代数和除以真空中介电常数.此闭合高斯面（圆柱面）侧面上电场强度为常数,所以电通量

取一圆柱形高斯面半径为rr>R时∮E•dS=E2πrL=λL/εE=λ/2πrεr<R时∮E•dS=E2πrL=ρπr^2L/εE=ρr/2ελ是导体单位长度的电荷

带点导体球壳的电势和内径无关,它的表面的电势是U=kq/R2,所以球外距离球心r处的场强就是Er=kq/r^2=UR2/r^2

以球心为原点建立球坐标系.设场点据原点的距离为r1对于球外的场点,即r>R时,可直接使用高斯定理求解.ES=P/ε,其中S=4πr^2整理得：E=P/4πεr^22对于球内的点,即r再问：屌，大神，再

一均匀带电球体,半径为R,体电荷密度为p,今在球内挖去一半径为r（r<R）的球体,求证由此形成的空腔内的电场死均匀的,并求其值.10

设该立方体的边长为a,考虑以点电荷为中心,边长为2a的立方体,根据高斯定律,大立方体的每一个面的电通量是q/6ε,然后由于原来的立方体之中有三个面分别是大立方体三个面的1/4,由对称性可以知道这三个面

由高斯定理可证,空腔内电场为零.再问：大物课你肯定没认真听讲..这问题我弄懂了没事了再答：你说说看再问：恩也有我没表达清楚的错误我是指的在大球里面随便挖一个小球，所以这个物理模型不具有很强的对称性，于

电场力做功为0.因为点电荷的电场分布规律E=q/(4πεr^2),电势是U=q/(4πεr),以无穷远为0电势.且与圆环无关,只是环上电场为0,电势相等.在同一个球面上,电势U相等.从a移动到b,电势

先用高斯定理求出电场分布,再积分得到电势.圆柱体内电场pr/2e,外电场pR^2/2re,e这里是真空介电常数.外电势-(pR^2)(lnr)/(2e),内电势[-(pR^2)(lnr)/(2e)]+

无限长均匀带电圆柱面内外的电场强度分别为E=0,E=a/(2πεr)设有限远r0处的电势为零,则电圆柱面外部距轴线为r的任一点的电势为U=∫Edr(积分限r到r0)=a/(2πε)*ln(r0/r)圆

我刚才算了一遍,利用静电场能量∫∫∫WedV算出的结果系数也是1/8,你再检查一下.再问：麻烦给出您列的式子让我参考下，谢谢再答：

用高斯定理啊因为电荷线密度为G所以圆柱面所带电荷为G*l,而高斯面面积为2∏rG第一种没有电荷所以场强为零第二种E=（q/※）/S（※为真空电容率手机打不出）带进去算一下答案为G/（2∏R1※）第三种

两头无线长的导线在0处产生的磁场一个向上,一个向下,且刚好抵消.所以只需要算出中间那一段弧在o处产生的磁感应强度,B=ΣkI△L/R^2=(2π/3)RIK/R^2=2πIK/3R方向向上其中K=μ/

解出来内部场强分布：E=Ar^2/(3ε0),外部电势分布：u=[AR^3/(3ε0)]*ln(r/R).是否正确?